Presento en este artículo un sencillo ejemplo de aplicación del formalismo hamiltoniano. Se trata de obtener la ecuación del movimiento (unidimensional) a partir de las ecuaciones canónicas de Hamilton para la caída libre de un cuerpo de masa m en un campo gravitatorio newtoniano (m.r.u.a.) cuya intensidad sea constante y tome el valor g. Consideraré que las fuerzas de rozamiento con el medio durante la caída son despreciables.
Recordemos que la función hamiltoniana se define como \mathcal{H}:=\displaystyle \sum_{i=1}^{n}\,p_i\,\dot{q}_i-\mathcal{L}, donde \mathcal{L} es la función lagrangiana., y n designa el número de grados de libertad del sistema. La función hamiltoniana depende de las variables p_i (cantidades de movimiento) y q_i (posiciones) de las N partículas del sistema. Entonces, el sistema viene descrito por las ecuaciones canónicas de Hamilton: \left\{\begin{matrix}-\dfrac{\partial\,\mathcal{H}}{\partial\,q_i}=\dot{p_i} \\ \dfrac{\partial\,\mathcal{H}}{\partial\,p_i}=\dot{q_i}\\ \end{matrix}\right.\, i=1,2,\ldots,n
Si el sistema es conservativo —las fuerzas del sistema vienen dadas a partir de una función pontencial—, se demuestra que \mathcal{H}=T+U, siendo T la energía cinética (que vendrá expresada en función de los momentos) y U la energía potencial (que se expresa en función de las posiciones); éste es nuestro caso.
Al tratarse de un movimento unidimensional y constar el sistema de solamente una partículas, éste tiene solamente un grado de libertad (n=1). Las variables que intervienen son q\equiv x (distancia al origen del sistema de referencia, que situamos en el punto en el que se inicia el movimiento), siendo p=mv=m\,\dot{x} el momento lineal (cantidad de movimiento). La energía cinética puede escribirse en función del momento lineal: T=\dfrac{1}{2}\,m\,v^2\overset{p:=mv}{=}\dfrac{p^2}{2m}, y la energía potencial es U=-mgx. Así pues, \mathcal{H}=\dfrac{p^2}{2m}-mgx
Referencias:
[1] H. Goldstein, Mecánica clásica, Reverté, Barcelona, 1990.
[2] M.R. Spiegel, Mecánica teórica, McGraw-Hill, Mexico, 1976.
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